🚵🏻 🤾🏼 💐 अंतरिक्ष यात्रियों में गणित: घूर्णी विस्फोट इंजन 💢 👨🏻‍🎨 🛤️

हमारे ग्रह से परे किसी व्यक्ति या किसी को इस दिन भेजना एक अत्यंत कठिन और महंगा सुख है। जबकि मास कल्चर के विभिन्न साई-फाई कार्यों से अंतरिक्ष यात्री रिपीटर्स ("मास इफेक्ट"), ताना इंजन ("स्टार ट्रेक") या यहां तक कि स्टारगेट ("स्टारगेट") का उपयोग करते हैं, वास्तविकता में सब कुछ बहुत अधिक अभियुक्त है। फिलहाल, हम ऐसी अवास्तविक तकनीकों से अवगत नहीं हैं, क्योंकि हम रॉकेट ईंधन का उपयोग करते हैं। स्वाभाविक रूप से, एक शटल या एक बूस्टर रॉकेट लॉन्च करने के लिए, बहुत ज्यादा जरूरत है। एक नए प्रकार का इंजन - घूर्णी विस्फोट - इस समस्या को हल कर सकता है। हालांकि इसके विकास की प्रक्रिया पूरी तरह से दूर है, वाशिंगटन विश्वविद्यालय के वैज्ञानिकों ने इसके संचालन के सिद्धांत को बेहतर ढंग से समझने के लिए इस उपकरण का एक गणितीय मॉडल बनाने का फैसला किया।यह इंजीनियरों को सटीक प्रोटोटाइप परीक्षण करने और बेहतर समझने की अनुमति देगा कि किन सुधारों को लागू करने की आवश्यकता है। तो, रॉकेट इंजन एक गणितज्ञ की आंखों के माध्यम से कैसा दिखता है, और आपने मॉडलिंग के माध्यम से क्या सीखा? अनुसंधान समूह की रिपोर्ट में इन सवालों के जवाब का इंतजार है। जाओ।

यह स्पष्ट है कि अंतरिक्ष यान को पृथ्वी के वायुमंडल से बाहर ले जाने के लिए भारी मात्रा में ऊर्जा की आवश्यकता होती है। इस ऊर्जा की मात्रा उपयोग किए गए ईंधन और तंत्र के इंजन पर निर्भर करती है। पहले के लिए कई विकल्प हैं, लेकिन वे अपनी प्रभावशीलता में विज्ञान-फाई समकक्षों से बहुत दूर हैं। क्योंकि एक नए प्रकार के इंजन के विकास पर बहुत ध्यान दिया जाता है।

एक क्लासिक रॉकेट इंजन ईंधन और ऑक्सीडाइज़र की एक एक्सोथर्मिक रासायनिक प्रतिक्रिया के माध्यम से संचालित होता है। जब ईंधन के ये दो घटक प्रतिक्रिया करते हैं, तो बहुत सारी तापीय ऊर्जा और एक गैसीय कार्यशील द्रव उत्पन्न होता है, जो फैलता है। यह इस तथ्य की ओर जाता है कि इसकी आंतरिक ऊर्जा जेट स्ट्रीम की गतिज ऊर्जा में परिवर्तित हो जाती है। इसके मूल में, यह रासायनिक प्रक्रिया अपस्फीति है, अर्थात। उप दहन प्रक्रिया।

जब एक झटका लहर एक पदार्थ के माध्यम से फैलता है, तो रासायनिक दहन प्रतिक्रियाओं को शुरू करते हुए, विक्षेपण को प्रतिस्थापित किया जा सकता है। इस तरह के मॉडल को लागू करने वाले इंजन को स्पंदित विस्फोट इंजन कहा जाता है, लेकिन यह अभी भी विकास में है।

इस अध्ययन में, हम एक घूर्णी विस्फोट इंजन (आरडीई, यानी एक घूर्णन विस्फोट इंजन ) के बारे में बात कर रहे हैं - एक उपकरण जो जोर बनाता है जिसमें दहन (विस्फोट) के कारण आत्म-निरंतर झटके वाली लहरें एक कुंडलाकार दहन कक्ष में azimuthally का प्रसार करती हैं।

ईंधन और ऑक्सीकरण एजेंट को चैनल में आमतौर पर छोटे उद्घाटन या स्लॉट (कुंडलाकार अंतराल) के माध्यम से इंजेक्ट किया जाता है। संकीर्ण कुंडलाकार अंतराल के कारण, गर्मी रिलीज के कारण घनत्व और दबाव ढाल स्वयं-प्रवर्धित होते हैं, अंततः ईंधन के प्रज्वलन के लिए सदमे की लहरों को पर्याप्त मजबूत बनाते हैं।

आरडीई का स्थिर संचालन, जो अनुसंधान का उद्देश्य है, कई पहलुओं के संतुलन को जोड़ता है: दहन, इंजेक्शन और मिश्रण, ऊर्जा की रिहाई और रिलीज। यदि ये चर संतुलित नहीं हैं, तो इंजन की एक अस्थिरता है, जो एक संक्रमण के रूप में एक अलग संख्या में तरंगों के रूप में या लहर की गति के मॉड्यूलेशन के रूप में प्रकट होती है।

छवि # 1: RDE स्कीमा।

RDE का कम्प्यूटेशनल हाइड्रोडायनामिक मॉडलिंग लहर संरचना और प्रवाह क्षेत्र का विस्तृत अध्ययन करने की अनुमति देता है * यन्त्र।

प्रवाह क्षेत्र * अंतरिक्ष और समय में एक तरल के घनत्व और वेग का वितरण है।

सदिश क्षेत्र * - अंतरिक्ष के परिवर्तन, जहाँ इसके प्रत्येक बिंदु को इस बिंदु पर शुरुआत के साथ एक सदिश के रूप में प्रदर्शित किया जाता है।

हालांकि, पहले इस तरह की प्रक्रिया बहुत महंगी और जटिल थी, जैसा कि वैज्ञानिक खुद कहते हैं। इसके अलावा, पहले बनाए गए मॉडल द्विभाजन * के गठन को प्रभावित करने वाले कारकों को अलग नहीं कर सकते थे ।

द्विभाजन * - एक गतिशील प्रणाली के व्यवहार में गुणात्मक परिवर्तन इसके मापदंडों में एक असीम रूप से छोटे परिवर्तन के साथ।

अपेक्षित कठिनाइयों के बावजूद, मॉडलिंग को अंजाम देने का निर्णय लिया गया, लेकिन घूर्णन डेटोनेशन तरंगों के नॉनलाइनियर डायनामिक्स पर नए प्रयोगात्मक डेटा का उपयोग किया गया। इसने हमें एक मॉडल बनाने की अनुमति दी, जो सबसे महत्वपूर्ण परिवर्तनों को ध्यान में रखता है, जिससे प्रयोगों के दौरान व्यवहार में देखे गए द्विभाजनों को ठीक किया जाता है।

प्रायोगिक भाग

एक पूर्ण अध्ययन और उपयुक्त मॉडलिंग का संचालन करने के लिए, कुछ प्रयोग किए गए। इसके लिए, एक आरडीई और एक परीक्षण कक्ष विशेष रूप से एक घूर्णन विस्फोट तरंग की गतिशीलता का अध्ययन करने के लिए तैयार किया गया था। इस अध्ययन के लिए उपयोग किया जाने वाला इंजन अद्वितीय है कि इसके आंतरिक घटक मॉड्यूलर हैं। इंजन भागों को विभिन्न कुंडलीदार मंजूरी और दहन कक्ष की लंबाई प्राप्त करने के लिए प्रतिस्थापित किया जा सकता है। आप इंजेक्टर को भी बदल सकते हैं, जो आपको ईंधन को जोड़ने और मिश्रण करने के लिए विभिन्न विकल्पों का पता लगाने की अनुमति देता है।

छवि संख्या 2

परीक्षण कैमरा वैकल्पिक रूप से सुलभ है, जो उच्च स्थानिक-लौकिक रिज़ॉल्यूशन ( 2 ए ) के साथ सभी विस्फोट तरंगों के पूरे कीनेमेटिक इतिहास को रिकॉर्ड करने की अनुमति देता है ।

प्रत्येक प्रयोग एक दिए गए अनुपात और फ़ीड दर के साथ मीथेन गैस और ऑक्सीजन के 0.5 सेकंड के दहन का प्रतिनिधित्व करता है। एक सफल प्रयोग में, एक चिंगारी मिश्रण को प्रज्वलित करती है और एक तेज़ लौ पैदा करती है, जो यात्रा विस्फोट तरंगों की एक श्रृंखला में बदल जाती है।

इस अध्ययन का आधार यह धारणा है कि प्रयोगों में मनाया गया प्रकाश दहन की प्रगति के साथ संबंधित है। इसलिए, उज्जवल क्षेत्र गहरे क्षेत्रों की तुलना में उच्च गर्मी उत्पादन का प्रदर्शन करते हैं। यदि यह धारणा सच है, तो आप हाई-स्पीड कैमरा से डेटा से निकाले गए तरंगों के कई उदाहरणों पर विचार कर सकते हैं।

पिक्सेल की तीव्रता को एकीकृत करने के लिए एल्गोरिथ्म का उपयोग करके कैमरे के डेटा से तरंग के कीनेमेटीक्स प्राप्त किए जा सकते हैं और आरेख ( 2 बी ) के रूप में दर्ज किए जाते हैं ।

छवि नंबर 3

कैमरा रिकॉर्ड को एक लहर रिपोर्ट प्रणाली में भी बदला जा सकता है, इस मामले में लहरों के बीच का चरण अंतर स्पष्ट रूप से दिखाई देगा।

ग्राफ 3 ए तरंग रिपोर्ट सिस्टम के रूप में 2 बी से डेटा दिखाता है, और 3 सी से पता चलता है कि तरंग की किस गति को ट्रैक किया जा रहा है।

इस डेटा के लिए, समय को t = t (D _wave / L) के रूप में परिभाषित किया गया था , जहां L आवधिक क्षेत्र की लंबाई है और D- _तरंग मोड-लॉक अवस्था में तरंग वेग है।

3 ए परलॉन्च प्रक्रिया के दौरान एक तरंग से दो तक संक्रमण दिखाई देता है। इस तरह के मोड संक्रमण के साथ, महत्वपूर्ण बिंदु के बाद एक दूसरी विस्फोट लहर का गठन होता है, जो रिंग के चारों ओर प्रचार करना शुरू कर देता है। हालांकि, कुंडलाकार अंतरिक्ष में दो तरंगों के बीच की दूरी असममित है, जो प्रत्येक लहर द्वारा खपत ईंधन की मात्रा में असंतुलन का कारण बनती है। पिछली लहर exists _{2 के} बाद समन्वय θ _{1 के} साथ एक लहर , एक चरण अंतर के साथ मौजूद है θ = θ ₂ - - ₁<) ()। इस बिंदु पर, यदि हम मानते हैं कि ईंधन के नवीनीकरण की आवृत्ति लगभग स्थिर है, तो इसके उपभोग के लिए कक्ष में उपलब्ध ईंधन के आधे से भी कम पूंछ तरंग में रहता है। चूंकि रॉकेट ईंधन की गर्मी सीधे विस्फोट की गति को प्रभावित करती है, इसलिए देरी की लहर धीमी हो जाती है। हालांकि, पिछली लहर बाकी उपलब्ध ईंधन को संसाधित कर सकती है और इस अतिरिक्तता के कारण तेजी ला सकती है। इस प्रकार, ये दो तरंगें अधिकतम और सममित चरण अंतर के साथ स्थिर अवस्था में आने पर फैलाव का व्यवहार करती हैं।

सिंगल वेवलेंथ 3 ए के लिएरॉकेट ईंधन के लिए चैस्पमैन-जौगेट की गति की तुलना में एक क्वैश्चटरी तरंग की गति 20-30% कम है। यह मीट्रिक प्रत्यक्ष वेधनीय ऊर्जा है जो विस्फोट लहर को बनाए रखने के लिए आवश्यक है, जो दहन कक्ष में अपव्यय और लाभ की बहाली के अधीन है। जब दो तरंगों का संक्रमण होता है और गतिकी स्थिर अवस्था में स्थापित हो जाती है, तो तरंग का वेग एकल तरंग की गति के लगभग 90% तक कम हो जाता है।

छवि संख्या 4

यदि आप प्रयोग के अंत में ईंधन की आपूर्ति को धीमा करते हैं, तो विपरीत स्थिति देखी जाती है। 4 ए पर तरंग 2 से तरंग 1 के बारे में 10 एमएस के लिए एक क्रमिक संक्रमण दिखाता है। 3 ए में दिखाए गए अतिरिक्त ईंधन के मामले के विपरीत, दो तरंगें तेजी से दुर्लभ ईंधन के लिए प्रतिस्पर्धा करती हैं ।

चरण अंतर के प्रारंभिक गड़बड़ी के कारण, लहरें नियमित रूप से बल (गति और आयाम) का आदान-प्रदान करना शुरू कर देती हैं, जिससे अस्थिरता में तेजी से वृद्धि होती है। जैसा कि चरण अंतर के दोलनों में वृद्धि होती है, तरंगों के बीच एक भयावह बातचीत होती है, जब लैगिंग लहर एक बड़े आयाम के साथ दोलनों में से एक के दौरान आगे निकल जाती है। द्विभाजन के बाद, अस्थिरता से पहले लहर की तुलना में शेष लहर का वेग लगभग 10% अधिक है।

चित्र संख्या 5

इसके अलावा अक्सर लहर अस्थिरता देखी गई थी जो लहरों की संख्या में बदलाव नहीं ला सकी। इमेज नंबर 5 आवधिक लहर वेग और आयाम को तीन घूर्णन तरंगों के साथ एक प्रयोग में दिखाता है। यह एक स्पष्ट मॉड्यूलेशन अस्थिरता है, क्योंकि वर्णक्रमीय साइडबैंड दहन कक्ष में यात्रा की औसत गति के अनुरूप वाहक आवृत्ति के साथ होते हैं। ऑपरेशन का यह तरीका इस अर्थ में स्थिर है कि यह लहरों की संख्या के द्विभाजन की ओर नहीं ले जाता है यदि प्रवाह राज्य पर्याप्त रूप से परेशान नहीं है।

यदि कुंडलाकार कक्ष के क्षेत्र के संबंध में इंजेक्टर क्षेत्र बढ़ाया गया था, तो ऑपरेशन का एक स्पंदित मोड देखा गया था, जो इंजेक्टर के संचालन के "चालू / बंद" मोड की विशेषता है।

चित्र संख्या 6

ऊपर की छवि एक स्पंदित मोड में कंपन विमान तरंगों को दिखाती है।

गणित का मॉडल

यह समझने के लिए कि तरंग गठन की प्रक्रिया में कौन से भौतिक पहलू हावी हैं, एक गणितीय मॉडल को मोड सिंक्रनाइज़ेशन और मोड द्विभाजन में बनाया गया था जो दहन, ईंधन इंजेक्शन और ऊर्जा अपव्यय की बारीकियों को दर्शाता है, जिसकी संरचना निम्नलिखित सूत्रों द्वारा निर्धारित की जाती है:

∂η / ∂t + η (∂η / )x) = (1 - λ) ω ( + ) q ₀ + q (η)

Λ / (t = (1 - λ) η (-) - / (η, _p , s) λ

t (एक्स, टी) - काम कर रहे तरल पदार्थ के गुण;
λ - जलता हुआ चर (λ = 0 - कोई जलन नहीं थी, λ = 1 - पूर्ण दहन);
is (η) गर्मी रिलीज समारोह है;
क्यू ₀ - गर्मी रिलीज और आनुपातिकता स्थिर;
is (η) ऊर्जा हानि कार्य है;
ϵ नुकसान निरंतर है;
η ( injection,, _p , s) - इंजेक्शन मॉडल;
η _पी और एस इंजेक्शन पैरामीटर हैं।

प्रयोग के परिणाम

गणितीय मॉडल तैयार करने के बाद, वैज्ञानिकों ने निम्नलिखित मापदंडों के साथ संख्यात्मक सिमुलेशन (यानी सिमुलेशन) की एक श्रृंखला का संचालन किया:

मॉडलिंग के पहले चरण में, मॉडल सिस्टम के लिए प्लानर समाधानों के अस्तित्व पर विचार करने का निर्णय लिया गया, जिसमें सीमा चक्र * का व्यवहार भी शामिल था ।

सीमा चक्र * प्रणाली के स्थिर राज्य के संभावित वेरिएंट में से एक है। वेक्टर क्षेत्र का सीमा चक्र एक बंद (आवधिक) प्रक्षेपवक्र है, जिसके आसपास के क्षेत्र में कोई अन्य आवधिक प्रक्षेपवक्र नहीं होते हैं।

कैची समस्या * को प्रारंभिक स्थितियों the (x, 0) = 1 और λ (x, 0) = 0.75 का उपयोग करके हल किया गया था।

कॉची समस्या * एक विभेदक समीकरण के समाधान की खोज है जो प्रारंभिक स्थितियों (प्रारंभिक डेटा) को संतुष्ट करेगा।

एक प्लेन वेव चरण अंतरिक्ष में एक बिंदु के पास होती है, जहाँ जलने में कमी और इंजेक्शन की प्राप्ति ठीक हो जाती है [--λ = (1 - λ) ω (])], बशर्ते कि इनपुट ऊर्जा संतुलित हो, ऊर्जा प्रवाहित हो और ऊर्जा नष्ट हो जाए [ξ = (1 - λ) )) η (η) q ₀ ]।

कम ऊर्जा कंपन दोलन के बिना एक सपाट अपस्फीति सामने को नम करती है।

धड़कते हुए मोर्चों, जो पहले के प्रयोगों में देखे गए थे, को आवधिक "सक्रियण" और इंजेक्टरों के "निष्क्रियकरण" की विशेषता है, जो पहले गर्मी की रिहाई के साथ प्रतिध्वनित होते हैं और फिर नुकसान तंत्र से संतृप्त होते हैं। 6d पर एक स्पंदनशील विमान तरंग का एक उदाहरण प्रस्तुत किया गया है ।

पूरा मॉडल के स्पंदित समतल-तरंग समाधान प्लानेर प्रारंभिक स्थितियों के लिए स्थिर होते हैं, लेकिन वे अस्थिरता के लिए अस्थिर होते हैं, क्योंकि वे यात्रा विस्फोट तरंगों में विकसित होते हैं।

एक यात्रा लहर के लिए कॉची समस्या की प्रारंभिक शर्तें थीं: η (x, 0) = (3/2) sech ² (x - x)। ₀ ) और λ (x, 0) = 0 और λ (x, 0) = 0.

चैपमैन - जौगेट वेग (CJ) को इस प्रणाली के लिए निर्धारित किया गया था (एक अदृश्य स्थिर लहर जिसमें सभी ऊर्जा एक असीम पतली प्रतिक्रिया में तरंग में स्थानांतरित हो गई थी। क्षेत्र)। इस निरंतर तरंग वेग को न्यूनतम वेग के रूप में परिभाषित किया गया है जो किसी दिए गए हीट रिलीज के लिए रैनकिन-हगिनोट * स्थितियों को संतुष्ट करता है । नुकसान की अनुपस्थिति में, यह न्यूनतम वेग DCJ = ( q ₁ + q _{0) के} बराबर है) + ₀ q ₀ (q ₀ + 2√ ₁ )। मामले में the ₁ = 0, तरंग वेग 2q _{0 के} बराबर हो जाता है ।

रंकिन-हगोनीओट एडियाबेट * एक गणितीय संबंध है जो एक सदमे की लहर से पहले और बाद में थर्मोडायनामिक मात्राओं से संबंधित है।

यह गति मीट्रिक है जिसके द्वारा यात्रा तरंगों को विचार के तहत मॉडल में मापा जाता है।

छवि संख्या 8

ऊपर की छवि मानक प्रयोगात्मक मॉडलिंग के विकास को दर्शाती है। चूँकि प्रारंभिक सेच पल्स thec की तुलना में बहुत अधिक है, इसलिए माध्यम स्थानीय और जल्दी से गर्मी का उत्सर्जन करता है। लहर "तेज" हो जाती है और एक विस्फोट बनाती है। यह प्रारंभिक आवेग एक गति सीजे पर फैलता है जब तक कि यह अपनी पूंछ तक नहीं पहुंचता है, और इस पल में लहर जल्दी से फैलने और धीमा होने लगती है: दहन की सीमित मात्रा DCJ = 2q ₀ पर लहर का समर्थन करना जारी नहीं रख सकती है । इसके अलावा, प्रारंभिक लहर CJ की तीव्र ऊष्मा का विमोचन (ऊर्जा प्रकीर्णन समय के पैमाने के साथ) क्षेत्र में average के औसत मूल्य में वृद्धि की ओर जाता है जो value ₀ के मान को पार करता है।पर्यावरण और η _सी इग्निशन मूल्य ।

इस प्रकार, सक्रिय माध्यम की प्रभावी सक्रियण ऊर्जा कम हो जाती है, और पूरे क्षेत्र में यात्रा तरंगों से असंबंधित परजीवी अपस्फीति या धीमी गर्मी उत्पन्न होती है। चूँकि बिखरने के कारण प्रारंभिक यात्रा तरंग का प्रसार समय बढ़ गया था, परजीवी विक्षेपण के पास अपस्फीति (डीडीटी, यानी डिफ्लैगैशन-टू-डेटोनेशन ) की प्रक्रिया को पूरा करने के लिए और एक छोटे आयाम के साथ कई विस्फोट तरंगों के गठन के लिए पर्याप्त समय है ।

आदेश में एक मोड संक्रमण की प्रक्रिया प्रेरित करने के लिए जब वहाँ एक स्थिर मोड राज्य है, में एक कदम परिवर्तन रों इस्तेमाल किया गया था , जो विभाजन का कारण बना। इस तरह के संक्रमण का एक उदाहरण 4 बी में दिखाया गया है ।, जहां मोड लॉकिंग के साथ शुरू में दो घूर्णन विस्फोट तरंगें अस्थिर और विनाशकारी रूप से विभाजित हो जाती हैं।

कम-आयाम चरण के अंतर में तेजी से वृद्धि होती है, जो प्रयोगों ( 4 ए ) के दौरान भी देखी गई थी । दोलन अवधि के दौरान, दो तरंगें बल (आयाम) और गति का आदान-प्रदान करती हैं। किसी दिए गए इंजेक्शन फ़ंक्शन β और हानियों के लिए, अस्थिरता वृद्धि दर और दोलन अवधि पैरामीटर एस और । _पी को बदलने में लागू कदम की डिग्री के द्वारा मानकीकृत होती है ।

जब एक नई लहर उत्पन्न होती है या मौजूदा एक को नष्ट कर दिया जाता है, तो परीक्षण कक्ष में तरंगों का सेट विपरीत रूप से कार्य करता है, अंततः मोड सिंक्रनाइज़ेशन के साथ एक राज्य बनाता है।

चित्र संख्या 9

ऊपर विभाजन लहरों की संख्या की निर्भरता दिखा चित्र हैं, वेग हिला सकते हैं और पर आयाम लहर रों और नुकसान मूल्य। वृद्धि के साथ रों शून्य से, स्थिर फ्लैट दमक मोर्चों छोटे मानों के लिए बनते हैं। जैसे ही s का मान एक ट्रैवलिंग वेव के निर्माण में योगदान दे सकता है, वेव्स सीढ़ियों को दिखाना शुरू कर देती हैं, जहां उनकी गति धीरे-धीरे बढ़ जाती है जब तक कि एक और द्विभाजन नहीं होता है। ये तरंगें डीडीटी प्रक्रिया के दौरान परजीवी विक्षेपण से उत्पन्न होती हैं। प्रत्येक द्विभाजन के साथ, लहरों की बढ़ती संख्या के साथ, लहर का वेग कम हो जाता है। जब का मूल्य रों पर्याप्त रूप से बड़े हो जाता है, लहर मोर्चों तक लहरों की संख्या बढ़ जाती एक समतल दमक सामने में आयाम और मर्ज में छोटे हो जाते हैं।

अध्ययन की बारीकियों के साथ एक अधिक विस्तृत परिचित के लिए, मैं सुझाव देता हूं कि आप वैज्ञानिकों की रिपोर्ट देखें ।

उपसंहार

अंतरिक्ष यान अविश्वसनीय रूप से जटिल तंत्र हैं जो कई वैज्ञानिक क्षेत्रों, भौतिकी, रसायन विज्ञान, गणित, यांत्रिकी, आदि के ज्ञान को मिलाते हैं। वर्तमान में उपयोग किए जाने वाले रॉकेट इंजन नियंत्रण तंत्र के पूरे स्ट्रिंग और दहन प्रतिक्रिया के नियंत्रण का उपयोग करते हैं, ताकि यह जमीन से उतारने की कोशिश कर रहे बहु-टन कोलोसस के आंदोलन को सफलतापूर्वक प्रदान कर सके। एक रोटरी इंजन के मामले में, इस मुद्दे पर अधिकांश जिम्मेदारियों को सदमे की लहर द्वारा माना जाता है। यह भस्म ईंधन की मात्रा को बहुत कम कर देता है (यह देखते हुए कि विस्फोट की दक्षता का अनुमानित अनुमान ~ शास्त्रीय अवहेलना की तुलना में 25% अधिक है), हालांकि, कई समस्याएं हैं। मुख्य एक ऐसी तरंगों की अस्थिरता है। जैसा कि वैज्ञानिक स्वयं कहते हैं, कोई भी विस्फोट एक अनियंत्रित प्रक्रिया है जो आगे बढ़ता है।

इस अराजक प्रक्रिया को समझने के लिए, पहली नज़र में, वैज्ञानिकों ने एक गणितीय मॉडल बनाया। मॉडल इंजन के साथ व्यावहारिक प्रयोगों पर आधारित था, जिसकी अवधि केवल आधा सेकंड थी, लेकिन यह मॉडल के गठन के लिए आवश्यक डेटा प्राप्त करने के लिए पर्याप्त था।

शोधकर्ताओं का कहना है कि उनका मॉडल अपनी तरह का पहला है। यह समझना संभव बनाता है कि इस प्रकार का इंजन महत्वपूर्ण रूप से काम करेगा या नहीं, साथ ही प्रयोगों के व्यावहारिक भाग के दौरान उपयोग किए गए किसी विशेष इंजन के संचालन का मूल्यांकन भी करेगा।

दूसरे शब्दों में, मॉडल से पता चलता है कि सिस्टम ऑपरेशन के दौरान शारीरिक प्रक्रियाएं क्या होती हैं। भविष्य में, वैज्ञानिक अपने निर्माण को बेहतर बनाने का इरादा रखते हैं, ताकि इसका उपयोग पहले से ही कुछ पहलुओं को निर्धारित करने के लिए किया जा सके, जिन्हें काम करने और स्थिर रोटरी इंजन को लागू करने के लिए विशेष ध्यान देने की आवश्यकता होती है।

आपका ध्यान के लिए धन्यवाद, जिज्ञासु बने रहें और एक अच्छा काम करने का सप्ताह है, दोस्तों। :)

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